WWW.NET.KNIGI-X.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Интернет ресурсы
 

«Хмельник С. И. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В БЕСТОПЛИВНЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ГЕНЕРАТОРАХ Редакция первая, 05.02.2011 Редакция вторая, 11.11.2011, с исправлениями, ...»

Хмельник С. И.

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ

ПРОЦЕССЫ В

БЕСТОПЛИВНЫХ

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ

ГЕНЕРАТОРАХ

Редакция первая, 05.02.2011

Редакция вторая, 11.11.2011, с исправлениями,

дополнениями и открытыми кодами

MATLAB-программ

Редакция третья, 29.02.2011

Израиль 2011

Khmelnik S.I.

Energy processes in free-full

electromagnetic generator (in Russian) Copyright © 2011 by Solomon I. Khmelnik Соломон Ицкович Хмельник All right reserved. No portion of this book may be reproduced or transmitted in any form or by any means, electronic or mechanical, without written permission of the author.

Все права защищены. Никакая часть этой книги не может быть скопирована или преобразована в другую форму любым методом, электронным или механическим, без письменного разрешения автора.

Published by “MiC” - Mathematics in Computer Comp.

BOX 15302, Bene-Ayish, Israel, 60860 Fax: ++972-8-8691348 Email: solik@netvision.net.il Cover – image “oofka” from site “Spacebloom.net” Printed in United States of America, Lulu Inc., ID 10060906 ISBN 978-1-257-08919-2 Israel 2011 Аннотация Предлагается теория функционирования разнообразных магнитных бестопливных генераторов энергии. Теория находится в рамках существующей физической парадигмы. Показывается, что такие генераторы (вне зависимости от их конструкции) извлекают энергию из окружающей среды аналогично тепловому насосу.



Конструкции генераторов здесь не рассматриваются.

Приводятся открытые коды моделирующих программ в системе MATLAB.

Оглавление Введение \ 6 Глава 1. Продольная электромагнитная волна как следствие интегрирования уравнений Максвелла \ 9 Введение \ 9

1. Уравнения Максвелла с магнитными зарядами \ 9

2. Постановка задачи \ 11

3. Решение уравнений Максвелла \ 12

3.1. Общий случай \ 12

3.2. Обычная среда \ 15

3.3. Объемное распределение зарядов \ 16

4. Уравнения Максвелла в цилиндрических координатах \

5. Выводы \ 19 Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита \ 21 Введение \ 21

1. Индукция на торце постоянного магнита \ 21

2. Магнитные заряды на торце постоянного магнита \ 23

3. Уравнения Максвелла для постоянного магнита \ 24

4. Магнитное поле, создаваемое зарядами постоянного магнита. Закон Кулона \ 24

5. Магнитное поле, найденное аналитическим решением уравнений Максвелла \ 25

6. Обсуждение \ 27 Глава 3. Энергозависимая стоячая продольная волна \ 29

1. Бегущая электромагнитная волна \ 29

2. Стоячая электромагнитная волна \ 30

3. Энергозависимая стоячая электромагнитная волна \ 31

4. Энергозависимость продольной стоячей магнитной волны \ 34

5. Эксперименты \ 37 Глава 4. Продольная волна в теле постоянного магнита \

1. Продольная волна в теле постоянного магнита \ 38

2. Мощность преобразования энергии \ 42

3. Количественные оценки \ 43

4. Вывод некоторых формул \ 46

–  –  –

Введение Известно много проектов электромагнитных генераторов энергии [26]. Работоспособность некоторых из них не вызывает сомнения. Наиболее убедительными являются генераторы, описанные в [20, 3, 19]. В [21] приводятся подробные описания различных конструкций. Однако нет такой теории их функционирования, которая не входила бы в противоречие с общепризнанными физическими законами. Нет также теории, которая позволяла бы разработать расчетную модель таких генераторов. Отсутствие теории приводит к тому, что авторы неизбежно наталкиваются на неверие экспертов и невозможность организации проектирования и промышленного изготовления таких генераторов – даже при предъявлении экспериментального образца.

Возникают два основных вопроса:

1) как при взаимодействии магнитов может выполняться механическая работа, т.е как может быть построена работоспособная конструкция, использующая только силы взаимодействия магнитов и их магнитную энергию;

2) если работоспособная конструкция существует, то как восполняется магнитная энергия магнитов, неизбежно расходуемая при функционировании этой конструкции.

Ниже дается ответ на второй вопрос. Вкратце ответ заключается в том, что работоспособная конструкция создает в своей окрестности пониженную температуру (что убедительно подтверждается экспериментами), вызывая тепловой поток из окружающей среды, который и является первичным источником энергии. Здесь наблюдается аналогия с тепловым насосом, который также использует энергию низкотемпературной окружающей среды.

Однако в тепловом насосе используется дополнительный источник энергии (хотя и меньшей, чем извлекаемая из этой среды). Здесь показывается, что магнитный генератор (вне зависимости от его конструкции) в отличие от теплового насоса функционирует без какого-либо дополнительного источника энергии.

В главе 1 рассматривается решение уравнений Максвелла в том случае, когда задана только определенная функция распределения плотности зарядов. Показывается, что только магнитные заряды определенного вида формируют электромагнитное поле, обладающее рядом особенностей - появляются плоское переменное электрическое поле и пространственное переменное магнитное поле, возникает продольная магнитная волна – т.н. "магнитные стены", что убедительно подтверждается экспериментами.

В главе 2 рассматриваются магнитные заряды на торце постоянного магнита, отыскивается решение, полученное по закону Кулона, и показывается его соответствие уравнениям Максвелла.

Затем находится аналитическое решение уравнений Максвелла при тех же зарядах, которое имеет совершенно иной вид, но может существовать только при наличии поляризуемой полем среды. При этом оказывается, что напряженность этого магнитного поля периодически изменяется в пространстве – имеет место продольная магнитная волна. Показываются причины, по которым аналитическое решение не было обнаружено экспериментально.

В главе 3 показывается, что стоячая продольная волна, описанная выше, является энергозависимой, т.е. не может существовать без обмена энергией с окружающей средой.

В главе 4 рассматривается взаимодействие постоянного магнита с продольной магнитной волной. Показывается, что энергия такой волны преобразуется в магнитную энергию постоянного магнита.

Устанавливается зависимость мощности преобразования энергии от частоты продольной волны и геометрических характеристик магнита.

В главе 5 показывается, что в продольной энергозависимой электромагнитной волне наблюдается магнитная поляризация диполей воздуха, заключающаяся в том, что диполи поляризуются силами Лоренца в направлении, перпендикулярном вектору тепловой скорости, с которой они движутся в области данной волны. Показывается, далее, что такая поляризация существенно ограничивает степени свободы молекул воздуха, а это приводит к уменьшению внутренней энергии воздуха. Изменяющаяся электромагнитная энергия волны в сумме с изменяющейся внутренней энергией воздуха удовлетворяют закону сохранения энергии. Условия выполнения этого закона и являются условиями существования данной волны. Показывается, что следствием этого условия оказывается понижение температура в области волны. Это явление наблюдается в экспериментах. Определяется скорость распространения данной волны в воздухе.

Затем показывается, что существует и обратный процесс деполяризации поляризованных молекул воздуха, и что это эквивалентно преобразованию магнитной энергии волны в тепловую энергию. Таким образом, в области этой волны имеет место колебательный процесс преобразования магнитной энергии волны в тепловую энергию и обратно.

В главе 6 рассматривается общая схема процесса преобразования энергии в электромагнитном генераторе.

Показывается взаимосвязь отдельных энергетических процессов (описанных в предыдущих главах) и создание цепи преобразования энергии окружающего пространства в энергию потребителя.

Глава 1. Продольная волна как следствие уравнений Максвелла

Глава 1. Продольная электромагнитная волна как следствие интегрирования уравнений Максвелла Введение Рассматривается решение уравнений Максвелла в том случае, когда задана определенная функция распределения плотности магнитных зарядов.





Здесь не рассматривается техническая интерпретация такой системы. Показывается, что магнитные заряды указанного вида формируют электромагнитное поле, обладающее рядом особенностей - появляются плоское переменное электрическое поле и пространственное переменное магнитное поле, возникает стоячая магнитная волна. Эта задача была решена в [5].

Главная цель состоит в том, чтобы доказать непосредственным интегрированием уравнений Максвелла, что в такой системе возникают стоячие магнитные волны. Отметим, что существование таких[ волн подтверждено также в экспериментах [3], где зафиксированы т.н. "магнитные стены". В [4] описываются эксперименты по измерению магнитного поля постоянного магнита, где показано, что существует статическая волна – волновое изменение напряженности статического магнитного поля.

1. Уравнения Максвелла с магнитными зарядами Известно, что Хевисайд первым ввёл магнитные заряды и магнитные токи в электродинамику Максвелла. Введение магнитных зарядов и токов оправдано тем, что каждый постоянный магнит можно рассматривать, как систему двух магнитных зарядов, которыми являются полюса магнита. Известно также, что полюс длинного магнита в математическом плане может отождествляется с магнитным зарядом [6]. Соответственно, движение магнитов можно рассматривать как прохождение магнитного тока. Заметим еще, что в последнее время обнаружены монополи и магнитные токи [7].

Магнитное поле постоянного магнита имеет две составляющие:

Глава 1. Продольная волна как следствие уравнений Максвелла o поле N, создаваемое намагниченностью постоянного магнита, и o поле Z, магнитными зарядами.

Эксперименты [3, 4] показывают, что индукция поля Z составляет около 5% индукции поля N. Далее мы рассматриваем только поле Z.

Рассмотрим систему симметричных уравнений Максвелла в декартовой системе координат (см., например, [1]). Обозначим E - напряженность электрического поля, H - напряженность магнитного поля,

- абсолютная магнитная проницаемость,

- абсолютная диэлектрическая проницаемость,

- электропроводность,

- магнитопроводность,

- электрический скалярный потенциал,

- магнитный скалярный потенциал,

- плотность электрического заряда,

- плотность магнитного заряда.

Эта система уравнений имеет следующий вид:

–  –  –

Отметим некоторые особенности системы уравнений (1):

1. предполагается существование магнитных зарядов и токов,

2. вместо электрических и магнитных токов вводятся скалярные потенциалы и проводимости, не только электрические, но и магнитные,

3. предполагается, что плотности электрических и магнитных зарядов могут изменятся во времени, Введение скалярных электрических и магнитных потенциалов позволяет рассматривать систему 8-ми уравнений Максвелла, как систему 8-ми неизвестных функций – 6-ти напряженностей и 2-х скалярных потенциалов. Существующие методы (насколько известно автору) предполагают, что известны и плотности зарядов, и плотности токов, а неизвестными являются 6 напряженностей. В этом смысле система уравнений Максвелла оказывается переопределенной.

2. Постановка задачи Рассмотрим торец цилиндрического длинного постоянного магнита в декартовых координатах x, y, z, полагая, что центр коодинат лежит в центре торца, плоскость торца совпадает с плоскостью yoz, а ось ox совпадает с осью магнита. В приложении показано, что функция распределения индукции вдоль диаметра торца oy можно аппроксимировать гиперболическим косинусом:

By 2 Ch y R, (1а) где – R - радиус магнита.

Как отмечалось выше, торец цилиндрического длинного постоянного магнита можно рассматривать, как носитель магнитных зарядов, плотность которых равна плотности индукции.

Следовательно, функция распределения плотности магнитных зарядов по торцу длинного магнита также описывается функцией (1а). Поскольку заряды присутствуют только на торце, функцию распределения зарядов вдоль оси ox, можно полагать функцией Дирака x.

Глава 1. Продольная волна как следствие уравнений Максвелла Можно показать еще, что функция распределения плотности электрических зарядов по поверхности заряженной пластины также описывается функцией вида (1а), а вдоль оси ox -.

функцией Дирака x.

Будем еще полагать, что заряды изменяются во времени, не рассматривая здесь техническую реализацию такой системы.

Рассмотрим систему, в которой присутствуют магнитные и электрические заряды, распределение плотности которых описываются указанными функциями. Тогда функции распределения плотности электрических и магнитных зарядов можно представить соответственно в виде x, y, z, t oCh z t Ch y x, (2) x, y, z, t oCh z t Ch y x, (3) где известными являются o, o. – амплитуды,

- скорость изменения зарядов,, - известные константы,

–  –  –

Глава 1. Продольная волна как следствие уравнений Максвелла Подставляя (2, 3, 13, 14) в симметричные уравнения Максвелла (1) можно убедится в том, это решение удовлетворяет указанным уравнениям

3.2. Обычная среда Выше в общем случае рассматривалась гипотетическая среда, где возможны и электрические, и магнитные скалярные потенциалы а также и электрические, и магнитные токи. В среде без гипотетического скалярного магнитного потенциала имеем: 0 и, в соответствии с (16), 0. При этом в соответствии с табл. 1 некоторые коэффициенты отсутствуют. В этом случае (13, 14) принимают вид:

–  –  –

4. Уравнения Максвелла в цилиндрических координатах Выше рассматривалось решение уравнений Максвелла в декартовых координатах (1.1.1) при определенных функциях распределения плотности электрических и магнитных зарядов (1.2.2, 1.2.3). Здесь рассмотрим решение аналогичной задачи в цилиндрических координатах r,. При этом уравнения Максвелла вместо (1.1.1) принимают вид (см. например, [36]):

–  –  –

5. Выводы Анализируя полученное решение можно заметить, что только магнитные заряды указанного вида формируют электромагнитное поле со следующими особенностями:

проекция электрической напряженности на ось ох равна нулю, появляется плоское (без указанной составляющей) переменное электрическое поле электрический потенциал равен нулю, появляется пространственное переменное магнитное поле, вдоль оси ох возникает продольная магнитная волна (поскольку проекция магнитной напряженности на ось ох зависит от координаты х), длина продольной магнитной волны и амплитуды напряженностей электромагнитного поля определяются через амплитуду функции распределения плотности магнитного заряда.

Глава 1. Продольная волна как следствие уравнений Максвелла Продольная волна возникает, а дальше существует самостоятельно (подобно бегущей волне).

Математически для этого достаточно, чтобы на торце возникла напряженность вместе с первой производной, что обеспечивается уравнениями Максвелла.

Для существования волны должны, кроме того, должны выполняться условия закона сохранения энергии. В бегущей волне этот закон сохраняется благодаря обмену магнитной и электрической энергией. В рассматриваемой волне может быть только магнитная энергия. Поэтому для существования волны нужен дополнительный источник энергии, каковым (как показавается в главе 5) является воздух с его тепловой энергией.

В главе 2 показывается, что реальное магнитное поле является суммой кулоновского поля и поля продольной волны – оба они удовлетворяют уравнениям Максвелла, но последнее может существовать только при наличии поляризуемой полем среды - см главу 5.

Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита

Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита Введение Ниже показано, что уравнения Максвелла для магнитного поля постоянного магнита имеют два решения.

Рассматриваются магнитные заряды на торце постоянного магнита, отыскивается решение, полученное по закону Кулона, и показывается его сооветствие уравнениям Максвелла.

Затем находится аналитическое решение уравнений Максвелла при тех же зарядах, которое имеет совершенно иной вид. При этом оказывается, что напряженность этого магнитного поля периодически изменяется в пространстве – имеет место продольная магнитная волна (этот термин применяется в расширенном смысле).

Показываются причины, по которым аналитическое решение не было обнаружено экспериментально.

1. Индукция на торце постоянного магнита Рассмотрим цилиндрический постоянный магнит – см. рис. 1, где x, y – цилиндрические координаты, h - длина соленоида, R радиус соленоида.

–  –  –

0.45 0.45 0.4 0.4

–  –  –

0.25 0.25 0.2 0.2 0.15 0.15 0.1 0.1

–  –  –

На рис. 2 в левом окне показаны результаты измерения и расчета магнитной индукции вдоль диаметра торца магнита. При этом o вертикали указывают границы магнита, o отрезок горизонтали между вертикалями изображает торец магнита, o точечная кривая кривая - измеренная функция, o пунктирная кривая - расчетная функция, o сплошная кривая - аппроксимирующая функция.

На рис. 2 в левом окне показаны результаты для диаметра, расположенного на расстоянии 1.5 мм от поверхности торца при B 0.4Тл, 140. При этом Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита

–  –  –

2. Магнитные заряды на торце постоянного магнита Рассмотрим торец цилиндрического длинного постоянного магнита в декартовых координатах x, y, z, полагая, что центр коодинат лежит в центре торца, плоскость торца совпадает с плоскостью yoz, а ось ox совпадает с осью магнита. В разделе 1 показано, что функция распределения индукции вдоль диаметра торца oy можно аппроксимировать гиперболическим косинусом:

By 2 Ch y, (1а) 1 R, (1в) где – R - радиус магнита.

Как отмечалось выше, торец цилиндрического длинного постоянного магнита можно рассматривать, как носитель магнитных зарядов, плотность которых равна плотности индукции.

Следовательно, функция распределения плотности магнитных зарядов по торцу длинного магнита также описывается функцией (1).

Поскольку заряды присутствуют только на торце, функцию распределения зарядов вдоль оси ox, можно полагать функцией Дирака x.

Рассмотрим систему, в которой присутствуют магнитные заряды, распределение плотности которых описываются указанными функциями. Тогда функцию распределения плотности магнитных зарядов можно представить в виде x, y, z o 2 - Ch z 2 - Ch y x, (2) o. – амплитуда, - константа.

где известными являются Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита

–  –  –

6. Обсуждение Аналитическое решение показывает, что в направлении оси ох возникают колебания проекции магнитной индукции на ось ох - как следствие "всплеска" зарядов на поверхности торца магнита.

Следовательно, вдоль оси ох возникает магнитное поле, которое представляет собой продольную магнитную волну, поскольку проекция магнитной индукции на ось ох зависит от координаты х.

Реальное магнитное поле постоянного магнита является суммой кулоновского поля и поля продольной волны – оба они удовлетворяют уравнениям Максвелла, но последнее может существовать только при наличии поляризуемой полем среды - см главу 5.

Продольная волна (аналитическое решение) найдена в предположении, что вдоль оси ох плотность зарядов изменяется по функции Дирака. В реальности домены имеют определенную длину и поэтому область, где распределены заряды нельзя считать бесконечно тонкой.

Как показано в главе 1, вид решения сохраняется и в том случае, когда учитывается ограниченность (размерами торца) области определения функции распределения плотности заряда. Однако при этом амплитуда функций существенно уменьшается. Практически оба этих замечания означают, что амплитуда индукции продольной волны составляет около 5% от индукциии на торце магнита.

полученной по закону Кулона.

Отметим, что данная продольная волна может быть переменной во времени, если индукция магнита изменяется или магнит перемещается. Только такая волна и только в воздушной среде может распространяться с ограниченной скоростью. Условия Глава 2. Магнитное поле постоянного магнита существования переменной во времени продольной волны описаны в главе 5. Эти условия не выполняются для неподвижного постоянного магнита, поскольку волна изменяется только в момент появления постоянного магнита. При этом волна сохраняется только в близкой окрестности постоянного магнита.

Итак, статическая волна тоже когда-то возникает и в процессе возникновения для нее необходимы те же условия. Процесс формирования волны краток, а скорость распространения волны ограничена. Поэтому она не успевает далеко распространиться.

После ее формирования и при отсутствии колебаний во времени не может быть какого-либо обмена энергией. Поэтому, если энергия волны уменьшается по каким-либо причинам, статическая волна исчезает. Обе эти причины объясняют плохую наблюдаемость статической волны.

Экспериментальное подтверждение существования продольной волны в окрестности постоянного магнита получено в [4], см. также приложение 1.

Экспериментальное подтверждение существования переменной во времени продольной волны и 5%-го ослабления индукции получено в [3] до появления этой теории ], см. также приложение 1.

Глава 3. Энергозависимая волна

Глава 3. Энергозависимая стоячая волна Далее показывается, что продольная стоячая волна, описанная выше, является в определенном смысле энергозависимой.

Эта задача была решена в [8].

Вначале (в разделах 1 и 2) для сопоставлений рассматриваются известные положения из теории электромагнитных волн – см., например, [28].

–  –  –

На рис. 1 представлены функции энергии и мощности от времени. Участок функции мощности, отмеченный точками, представляет мощность, получаемую стоячей волной. Не отмеченный точками участок представляет мощность, отдаваемую стоячей волной. Средняя мощность, получаемая и отдаваемая стоячей волной, равна

–  –  –

5. Эксперименты Экспериментально существование стоячих волн подтверждается наблюдением т.н. «магнитных стен» [3, 27] – см. также приложение 1.

Этот эффект обнаружен и описан до появления предложенной теории, а другое объяснение для него отсутствует. Именно этот эффект и натолкнул автора на мысль о существовании энергозависимых волн [24]. Существуют также авторские эксперименты [4] – см. также приложение 1.

Здесь важно подчеркнуть следующие факты, обнаруживаемые в этих экспериментах:

1) само существование стоячих волн,

2) понижение температуры в области этих волн,

3) индукция стоячей волны составляет 5% от индукции на торцах постоянных магнитов.

Глава 4. Продольная волна в теле постоянного магнита

Глава 4. Продольная волна в теле постоянного магнита

1. Продольная волна в теле постоянного магнита В главе 2 показано, что постоянный магнит создает поле, напряженность которого волнообразно изменяется вдоль оси намагничивания. В главе 3 рассматривается продольная энергозависимая волна, которая возникает вдоль оси намагничивания движущегося постоянного магнита. Она пронизывает тело движущегося постоянного магнита. Далее в главе 5 строго доказывается возможность существования такой волны.

Ниже рассматривается процесс обмена энергией между этой волной и магнитом [9].

Если в теле магнита возникает продольная стоячая электромагнитная волна (в каждой точке которой напряженность магнитного поля направлена по оси магнита), то на оси магнита в разных точках оси напряженность Н будет различной.

В результате вдоль оси возникает градиент напряженности, направленный вдоль оси. Как известно [10], на магнитный диполь действует в магнитном поле сила, пропорциональная этому градиенту и направленная в сторону увеличения абсолютной величины напряженности. Домены в теле постоянного магнита представляют диполи и на них, следовательно, при наличии продольной стоячей волны напряженности магнитного поля действуют силы, направленные по оси магнита.

Экспериментально доказано [11], что домены под влиянием напряженности магнитного поля могут изменять свой объем и перемещаться по магниту (это перемещение не является механическим движением атомов, а является изменением магнитного состояния отдельных областей тела магнита подобно изменению упругого состояния отдельных областей кристаллической решетки; в [12] показано, что на основе эффекта "перемещения" доменов можно конструировать надежную компьютерную память). Таким образом, появление стоячей продольной волны в теле постоянного магнита вызывает неравномерное распределение доменов по оси магнита, т.е. их концентрация является некоторой функцией координаты, отсчитываемой по оси. Рассмотрим теперь количественные следствия рассмотренного процесса.

Глава 4. Продольная волна в теле постоянного магнита Рассмотрим длинный цилиндрический постоянный магнит, намагниченный вдоль оси цилиндра.

Магнитная индукция В в его теле пропорциональна намагниченности М, а намагниченность пропорциональна количеству доменов в единице объема, ориентированных вдоль оси. В постоянном магните все домены ориентированы таким образом [10]. Точнее, B o M, (1) M, (2) где - o - магнитная постоянная, - магнитный момент одного домена, – концентрация доменов (количество доменов в единице объема). Таким образом, B o. (3) Функция (x ) характеризует распределение концентрации доменов вдоль оси магнита ох, причем должно выполняться условие нормировки L D ( x)dx. (4) где L - длина постоянного магнита, D – количество доменов в магните, отнесенное к площади магнита.

При возникновении продольной стоячей волны в теле постоянного магнита появляется дополнительная напряженность H x, t hCost Cosx (6)

- см. в главе 3 формулу (39а), где h,, – некоторые константы.

Эта напряженность воздействует на домены (как показано выше) таким образом, что они смещаются вдоль оси ох по градиенту напряженности. Функция распределения концентрации доменов становится неравномерной, переменной во времени и приобретает вид ( x) m h cos( x) cos(t ).

1 (7) Здесь

– коэффициент, учитывающий упругие связи, удерживающие домен в кристаллической решетке и зависимость концентрации от градиента напряженности, m - коэффициент, который будет определен ниже.

Глава 4. Продольная волна в теле постоянного магнита Слагаемое "1" в скобке – учитывает тот факт, что в отсутствие поля домены распределены равномерно.

Условие (4) выполняется, по-прежнему, поскольку количество ориентированных по оси доменов не изменяется - процесс происходит в области насыщения.

Рассмотрим некоторый момент времени to. В этот момент распределение доменов по оси ох неравномерно и описывается функцией ( x) m hc cos( x), 1 (8) где c cos(to ). (8а)

По (4) получаем:

L D m hc cos( x) 1 dx или D mL mhc sin( L) /, т.е.

m D L ch sin( L) /. (9) В частности, при h 0 (волна отсутствует) и при находим m D L, (9а) а при 0 находим mD L ch (9в) Поскольку существует зависимость (3), то следует признать, что индукция в данном случае становится функцией координаты х и можно рассмотреть функцию распределения плотности индукции вдоль оси магнита ох. Из (3) следует, что dB o (x). (10) dx или, учитывая (8), dB o m hc cos( x) 1 (11) dx Следовательно,

–  –  –

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны Глава 5.

Условия существования продольной энергозависимой электромагнитной волны

1. Введение В главе 1 доказывается существование продольной электромагнитной волны, а в главе 2 показывается, что она может существовать только в условиях обмена энергией с окружающей средой. Условия ее существования обсуждаются в [13, 14] и ниже.

Показывается, что в такой волне наблюдается магнитная поляризация диполей воздуха, заключающаяся в том, что диполи поляризутся силами Лоренца в направлении вектора скорости, с которой они входят в область данной волны. Показывается, далее, что такая поляризация существенно ограничивает степени свободы молекул воздуха, а это приводит к уменьшению внутренней энергии воздуха и, как следствие, понижению его температуры. Таким образом, данная волна катализирует тепловой процесс. Изменяющаяся электромагнитная энергия волны в сумме с изменяющейся внутренней энергией воздуха удовлетворяют закону сохранения энергии. Условия выполнения этого закона и являются условиями существования данной волны. Показывается, что следствием этого условия оказывается понижение температура в области волны. Это явление наблюдается в экспериментах [3].

Определяется скорость распространения данной волны в воздухе.

2. Электрическая и магнитная поляризация электрических диполей воздуха

Рассмотрим рис. 1, где обозначено:

L - длина диполя, q - заряд диполя, L - вектор диполя, направленный от "–" к "+", E - напряженность электрического поля, H - напряженность магнитного поля, направленная перпендикулярно плоскости рисунка, V - скорость движения центра диполя, Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

Электрический момент диполя p qL. (1) Устойчивым положением диполя, соответствующим минимуму его потенциальной энергии, является положение 0, при котором векторы диполя L и напряженности E параллельны и вращающий молмент равен 0 -.см. рис. 1. Ориентацию диполя вдоль Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

We pne E. (6) Рассмотрим далее процесс поляризации электрического диполя в магнитном поле (насколько известно авторам, такое явление в литературе ранее не рассматривалось). Этот процесс изображен на рис. 1в. Если центр диполя движется со скоростью V (в данном случае это – скорость теплового движения), то на каждый зараяд диполя будет действовать сила Лоренца. В расчете на единичный положительный зараяд эта сила равна F o H V, (8) где H – напряженность магнитного поля, o - магнитная постоянная. Силы, действующие на каждый заряд диполя, будут создавать вращающий момент и поворачивать диполь. Когда диполь L повернется так, что вектор диполя будет перпендикулярен вектору скорости V, то силы Лоренца будут направлены в противоположные стороны и вращающий момент этих сил будет равен нулю. Диполь примет положение устойчивого равновесия (подробно движение диполя в процессе его ориентации перпендикулярно вектору скорости рассмотрен ниже в параграфе 5).

При этом указанная сила F будет по своему действию на магнитную поляризацию аналогична действию напряженности E на поляризацию в электрическом поле. На основании этой аналогии изменение потенциальной энергии движущегося в магнитном поле электрического диполя выражается формулой, похожей на формулу (2) Wh p, F, Wh qLF cos. (9) Угол отсчитывается от положения устойчивого равновесия, при котором 0.

Таким образом, ориентацию диполя перпендикулярно вектору V будем называть магнитной поляризацией скорости электричиского диполя (по аналогии с электрической поляризацией). По аналогии с предыдущим можно утверждать, что при определенной скорости движения диполей с увеличением магнитной наряженности уменьшается внутренняя энергия диэлектрика Отметим, что в отличие от электрической поляризации диполей здесь диполи ориентируются в разных направлениях (вследствие хаотического движения молекул), поэтому не возникает суммарного Глава 5. Условия существования энергозависимой волны магнитного момента (аналогичного вектору Pe ). Поэтому непосредственно экспериментально наблюдать эту магнитную поляризацию невозможно. Таже следует заметить, что происходит еще магнитная поляризация молекул воздуха, как парамагнетика, параллельно вектору H. Но этот эффект очень мал и поэтому здесь не рассматривается.

Плотность энергии магнитной поляризации запишем по аналогии с формудой (6) Wh pnh F, (10) где nh - количество магнитно поляризованных диполей в кубометре воздуха. Для оценки этой величины заметим, что механизм магнитной ориентации таков, что молекулы в этом случае ориентируются активнее, поскольку величина силы F на несколько порядков превышает величину напряженности E, т.е. силы, действующей на единичный заряд;

в любом направлении, перпендикулярном вектору V, есть, как правило, не равная нулю проекция вектора магнитной напряженности H.

Будем полагать, что относительное количество магнитно поляризованных диполей в кубометре воздуха nh nh / no, (11) no - количество диполей в кубометре где воздуха, пропорциональное магнитной напряженности, т.е.

nh h H. (12) Величина коэффициента h будет оценена ниже (она имеет размерность м\A).

Совмещая (8) и (10), находим:

Wh pnh o HV. (13) Таким образом, энергия магнитной поляризациии диполей определяется формулой (13).

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

3. Энергия электромагнитной волны В силу сказанного энергия электромагнитной волны в общем случае состоит из A. энергии электронной поляризации диполей, B. энергии ориентационной электрической поляризации диполей, C. энергии ориентационной магнитной поляризации диполей, D. энергии упорядоченного движения диполей под действием градиента электрической напряженности, E. электрической энергии вакуума, F. магнитной энергии вакуума (каковым для магнитного поля является воздух).

Стоячая электромагнитная волна в воздухе обладает рядом особенностей по сравнению с общим случаем:

1. энергия "А" отсутствует, поскольку воздух содержит жесткие диполи (молекулы азота и кислорода),

2. энергия "В" присутствует и равна величине (6),

3. энергия "С" присутствует, поскольку молекулы воздуха движутся с некоторой скоростью, пересекая магнитные силовые линии; она равна величине (13),

4. энергия "D" отсутствует, поскольку в данной конструкции отсутствует градиент напряженности [9],

5. энергия "Е" присутствует и равна величине o E 2,

6. энергия "F" присутствует и равна величине o H 2.

–  –  –

где знак определяется направлением вектора H.

Будем записывать плоские векторы в виде комплексных чисел.

Тогда уравнение (1) принимает вид следующей системы уравнений:

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

o arcTg (3) 1.25 108, o arcTg (2) 1.1 117.

На рис. 4 показан результат численного моделирования процесса магнитной поляризации диполя на протяжении длины свободного пробега: на горизонтальной оси показан масштаб времени, в окнах показаны графики зависимости от времени (t ) - угла поворота диполя, d (t ) dt - скорости изменения угла поворота диполя, Vo (t ) - абсолютного значения скорости центра диполя, (t ) - угла скорости центра диполя.

t 10 11 Видно, что диполь за время поворачивается из первоначального положения o 108 так, чтобы расположиться перпендикулярно вектору скорости в соответствии с (2).

Действительно, в результате расчета определяются установившиеся значения величин 115, p 25, для которых выполняется условие (2):

p / 2 115 90 25.

При этом скорость центра диполя остается постоянной и по величине и по направлению.

Известно, что средняя длительность свободного пробега молекулы воздуха при комнатной температуре 300К равна

10 10. Видно, что t, т.е. практически все время свободного пробега молекула находится в магнитно поляризованном состоянии. Таким образом, показано, что на протяжении длины свободного пробега диполь остается магнитно поляризованным перпендикулярно вектору скорости теплового движения.

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

8. Преобразованию магнитной энергии волны в тепловую энергию среды Помимо магнитной поляризации существует и противоположный процесс. Приток тепловой энергии из внешней окружающей среды (среды 2), вызванный понижением температуры области существования волны (среды 1), деполяризует молекулы воздуха. Деполяризация означает вращение поляризованных молекул воздуха под действием теплового движения соседних молекул (ударяющих данную поляризованную молекулу). Такое вращение молекулы – электрического диполя создает магнитное поле. При этом энергия среды 1 увеличивается (за счет теплового потока из среды 2), а энергия волны уменьшается.

Таким образом, имеет место колебательный процесс, обусловленный колебанием индукции магнитного поля и, соответственно, мгновенной энергии магнитного поля:

o индукция и мгновенная энергия магнитного поля возрастают, o индукция поляризует молекулы o и уменьшает мгновенную энергию среды 1, o индукция и мгновенная энергия магнитного поля убывают, o мгновенная энергия среды 1 возрастает (за счет теплового потока из среды 2), т.е. активизируется тепловое движение в среде 1, o оно деполяризует молекулы o и уменьшает (как показано ниже) индукцию магнитного поля o и т.д.

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны Изменяющаяся электромагнитная энергия волны в сумме с изменяющейся внутренней энергией воздуха в среде 1 удовлетворяют закону сохранения энергии.

Условия выполнения этого закона и являются условиями существования данной волны.

Далее мы покажем, что количественные оценки подтверждают предположение о деполяризации, во-первых, как источнике индукции в магнитной волне и, во-вторых, как механизме превращения тепловой энергии в магнитную энергию волны.

–  –  –

T 7, 3 то WT 1000Дж/м. На величину Например, если энергии WT уменьшается энергия магнитного поля первоначально поляризованной среды. Таким образом, в результате притока тепла из внешней среды 2 происходит увеличение энергии среды 1 и уменьшение энергии магнитного поля. В целом это эквивалентно преобразованию магнитной энергии волны в тепловую энергию.

Величина (1) без знака является плотностью энергии магнитного поля и относится к временному периоду волны. Отсюда может быть найдена плотность мощности аналогично (3.4.20). Итак, плотность мощности магнитного поля PT WT D T. (1а) Как указывалось, каждая поляризованная молекула под действием теплового движения соседних молекул (ударяющих данную поляризованную молекулу), поворачивается на некоторый угол. Будем полагать, что диполь поворачивается на некоторый угол. Во время такой деполяризации происходит кратковременное движение каждого иона диполя по окружности. Это эквивалентно круговому току I e /, (2) Кл – заряд электрона, - время деполяризации.

где e 1.6 10 Полагая, что оно равно времени поляризации, определенному в выше, получаем 10 c.

Радиус этого тока Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны Таким образом, относительное число деполяризуемых в каждый момент диполей определяется по (11).

Например, при T 7 имеем: 10. Определяемое этой величиной число деполяризуемых в каждый момент диполей не может существенно изменить температуру воздуха. Следовательно, деполяризация происходит при практически постоянной температуре.

–  –  –

Пример 2 (программа teploPotok2inv). На рис. 2 показаны результаты решения системы уравнений (4, 5, 8) при радиусе генератора Ro 0.5m, температуре на поверхности генератоа Глава 5. Условия существования энергозависимой волны

–  –  –

Глава 5. Условия существования энергозависимой волны Итак, расчеты показывают, что при постоянных Ro,o (определяемых конструкцией генератора) и при уменьшении удельной мощности энергопотребления волны q1 увеличиваются Rmax,V, Q.

Средняя плотность потока мощности Q mid остается постоянной. Важно отметить, мощность теплового потока определяется по формуле (9).

Видно, что удельная мощность энергопотребления волны q1 резко уменьшается с увеличением мощности теплового потока Q, т.е. той мощности, которая передается тем или иным способом в генератор (о чем будет сказано ниже). Одновременно с увеличением мощности теплового потока Q увеличиваются радиус Rmax и объем V области волны. В частности, если конструкция такова, что вся энергия волны возвращается в генератор (т.е. тепловой поток отсутствует), то область существования волны "схлопывается" и волна, фактически, исчезает.

11. Обсуждение Мгновенное значение индукции рассматриваемой волны изменяется синусоидально во времени. При этом мгновенная энергия волны (пропорциональная квадрату индукции) изменяется периодически от нуля до некоторого максимума.

Когда мгновенная энергия волны возрастает, мгновенная тепловая энергия среды 1 уменьшается из-за магнитной поляризации молекул воздуха. Таким образом происходит преобразование тепловой энергии в магнитную.

Когда мгновенная энергия волны убывает, мгновенная тепловая энергия среды 1 возрастает. Увеличение тепловой энергии среды 1 происходит за счет теплового потока из внешней среды 2, который деполяризут молекулы воздуха. Таким образом происходит преобразование магнитной энергии в тепловую. Это возможно потому, что существут разность температур между средами 1 и 2.

Средняя плотность энергии среды пропорционална ее температуре. Средняя плотность энергии среды 1 меньше средней плотности энергии среды 2 на величину, пропорциональную разности температур. Этой же величине равна средняя плотность магнитной энергии волны.

Полная магнитная энергия волны (во всей области ее существования) равна энергии теплового потока – подобно тому как Глава 5. Условия существования энергозависимой волны в обычной электромагнитной волне магнитная энергия равна электрической энергии.

Энергия теплового потока из среды 2 может превышать магнитную энергию волны. Этот избыток энергии может расходоваться на o расширение области существования волны (с определенной выше скоростью);

o восполнение энергии волны, если она частично преобразуется в другие виды энергии, например, в электрическую энергию катушки, внесенной в область волны.

В последнем случае волна ведет себя как тепловой насос. Важное отличие, однако, заключается в том, что для функционирования такого теплового насоса не требуется дополнительный источник энергии.

Итак, в энергозависимой продольной электромагнитной волне наблюдается магнитная поляризация диполей воздуха, заключающаяся в том, что диполи поляризутся силами Лоренца в направлении, перпендикулярном вектору тепловой скорости, с которой они движутся в области данной волны. Такая поляризация существенно ограничивает степени свободы молекул воздуха, а это приводит к уменьшению внутренней энергии воздуха.

Приток тепловой энергии из внешней окружающей среды деполяризует молекулы воздуха. Деполяризация означает вращение молекул воздуха под действием теплового движения соседних молекул. Такое вращение молекулы – электрического диполя создает магнитное поле, направленное противоположно магнитному полю, поляризовавшему эту молекулу.

Таким образом, имеет место колебательный процесс:

электрические диполи воздуха поляризуются магнитным полем и воздух охлаждается, а затем тепловой поток (возникающий из-за охлаждения воздуха) деполяризует молекулы, которые в процессе деполяризации увеличивают индукцию магнитного поля, и т.д.

Изменяющаяся электромагнитная энергия волны в сумме с изменяющейся внутренней энергией воздуха удовлетворяют закону сохранения энергии. Условия выполнения этого закона и являются условиями существования данной волны. Следствием этого условия оказывается понижение температура в области волны. Это явление наблюдается в экспериментах.

Энергозависимая электромагнитная волна продолжает существовать, поскольку эта волна обменивается энергией с окружающей средой, в которой эта волна существует. Скорость Глава 5. Условия существования энергозависимой волны распространения волны для этого случаяе определена в разделе 5.7.

Мощность теплового потока Q увеличивается до тех пор, пока эта мощность не станет равна мощности, передаваемой волной генератору (и теряемой в процессе расширения области вследствие неизбежного поглощения средой энергии волны). Вместе с увеличением Q увеличивается радиус Rmax и объем V области волны. Температура в некоторой точке области волны и связанная с ней амплитуда индукции уменьшаются по мере удаления данной точки от окружности радиуса Ro.

Таким образом, волна распространяется в направлении вектора индукции, а величина этого вектора (как амплитуда колеблющейся индукции) уменьшается. Такой процесс характеризует продольную волну. Поэтому энергозависимая волна является продольной.

Одновременно она остается стоячей, поскольку узлы волны не перемещаются (увеличивается их количество).

Заметим, что теория электромагнитных волн допускает существование продольных волн в среде (не в вакууме) и, в частности, существование электрических (без магнитной составляющей) продольных волн – см., например, [35, стр. 73]. В данном случае наблюдается магнитная (без электрической составляющей) продольная волна.

Глава 6. Энергетика генераторов

Глава 6. Энергетика генераторов

1. Конструкция и функционирование генератора Для определенности рассмотрим конкретную и, в то же время, достаточно общую схему генератора. Она представлена на рис. 1, где

1. собственно генератор,

2. вал генератора,

3. обратимую электромашину,

4. вал обратимой электромашины,

5. электромагнитную муфту сцепления.

Рис. 1

Генератор 1 содержит статор и ротор, на которых расположены постоянные магниты и электроды. Существует несколько вариантов их расположения.

Генератор функционирует следующим образом.

1. Вначале обратимая электромашина 3 включается в режиме двигателя (потребляя энергию от внешнего источника электроэнергии) и раскручивает генератор 1, передавая вращение с вала 4 через муфту 5 на вал 2.

2. Через некоторое время генератор 1 раскручивается до определенного числа оборотов и муфта 5 отсоединяет его от электромашины 3.

3. После этого генератор раскручивается самопроизвольно, потребляя энергию из окружающей среды (это сопровождается понижение температуры окружающей среды) и преобразуя ее в кинетическую энергию собственного вращения.

Глава 6. Энергетика генераторов

4. Электромашина 3 переводится в режим генерации электроэнергии и муфтой 5 опять присоединяется к генератору 1. При этом генератор 1 выполняет роль двигателя для электромашины 3, передавая ей механическую (кинетическую) энергию. Электромашина 3 преобразует эту энергию в электроэнергию, потребляемую электрической нагрузкой.

5. Для остановки генератора 1 нагрузка электромашины 3 должна быть увеличена так, чтобы ее энергия превышала энергию, потребляемую генератором 1 из окружающей среды.

2. Система генерации энергии Описываемое устройство совместно с окружающей средой представляет систему генерации энергии. В ней могут быть выделены o вращающиеся постоянные магниты, o магнитная волна, o область существования магнитной волны - среда 1, o внешняя среда 2.

3. Общая схема процесса преобразования энергии Далее рассматривавются энергетические процессы в этой системе. На рис. 2 представлена схема преобразования энергии в Wk, а системе. Энергия того или иного вида обозначается далее как объемная плотность энергии - как Wk. Пребразование энергии во времени характеризуется мощностью, передаваемой из одной части системы в другую. Обозначим полную мощность пребразования Wk как Pk. Удельные (по объему или по массе) энергии мощности обозначим как Pk. Стрелки на рис. 2 показывают направление потоков мощности. Далее в этом тексте поясняется смысл этих стрелок, за исключением стрелки 4, которая показывает, что магнитная система генератора катализирует возникновение энергозависимой продольной стоячей магнитной волны.

Пунктирные стрелки указывают потоки мощности во время разгона, а сплошные стрелки указывают потоки мощности после разгона в рабочем режиме. В табл. 1 перечислены все компоненты и Глава 6. Энергетика генераторов приведены формулы для вычисления мощностей. Их вывод приведен ниже.

–  –  –

В системе генерации происходят следующие энергетические процессы:

1. При взаимодействии постоянных магнитов статора и ротора возникает вращение ротора. При этом их магнитная энергия W4 преобразуется кинетическую энергию W3 ротора.

Мощность такого преобразования равна Р3 - см. главу 1.

2. Преобразователь кинетической энергии (электрогенератор или катушки индуктивности) преобразует кинетическую энергию W3 в электрическую энергию W2. Мощность такого преобразования равна -Р32.

3. Электрическая энергия W2 преобразуется в энергию потребителя W8. Мощность такого преобразования равна Р9.

4. Постоянные магниты вращающегося ротора излучают электромагнитную энергию W9 - см. главу 2. Мощность излучения равна Р10.

Глава 6. Энергетика генераторов

5. Излучаемая энергия W9 формируют волну. Мощность формирования равна Р4. Эта волна наблюдается как магнитные волны – см. приложение 1.

6. Волна, имеющая электромагнитную энергию W5, обменивается энергией с воздухом в области своего существования - среды 1. Температура этой среды понижается, а энергия этой среды принимает значение W6.

Мощность такого обмена энергией равна Р6. Понижение температуры наблюдается как охлаждение среды 1 – см. главу 5.

7. Из внешней среды 2 (обладающей неограниченной энергией W7) поступает тепловой поток Р7 в среду 1, т.к. среда 2 имеет более высокую температуру, чем среда 1.

8. Часть энергии волны поглощается постоянными магнитами, сохраняющими благодаря этому постоянство своей магнитной энергии W4. Мощность такого поглощения равна P5. Следовательно, в такой системе генерации НЕ нарущается закон сохранения энергии.

В табл.

1 и ниже использованы следующие обозначения (все величины даны в сисиеме СИ):

Bo (Тл) – остаточная индукция постоянного магнита, Rм - радиус постоянного магнита, R1 м - радиус среды 1, (Гц)- круговая скорость вращения ротора, Bv (Тл) – амплитуда индукции магнитной волны, T (K ) - понижение температуры в окрестности генератора, в среде 1 относительно внешней среды 2, D 175Дж/ м 3К - воздушная константа, k3 – константа, определяемая конструкцией ротора, k40 – константа, определяемая формой постоянного магнита, k80, k8 – константы, определяемые характеристикой нагрузки, k9 – константа, определяемая формой постоянного магнита и ротора, Глава 6. Энергетика генераторов Pt, o - константы, определяемые конструкцией обратимой электромашины постоянного тока - ЭПТ.

–  –  –

5. Преобразование магнитной энергии в кинетическую энергию - стрелка 3 В существующих конструкциях электромагнитных генераторов силы притяжения постоянных магнитов совершают работу – см., например, [23, 24]. Таким образом, магнитная энергия постоянных магнитов W4 преобразуется в кинетическую энергию ротора W3.

Мощность ротора М развивается при взаимодействии постоянных магнитов статора и ротора, вращаюшегося с определенной скоростью.

Конструкции, в которых такое преобразование возможно, далее называются работоспособными. В частости, такой конструкцией является генератор Серла, что доказывается в [25].

Эффект работоспособности начинает проявляться при некоторой минимальной скорости вращения и сразу же появляется Fm, создающая ускорение. При увеличении вращающая сила скорости эта сила Fm остается постоянной, а сила сопротивления (создаваемая нагрузкой) Ft увеличивается пропорционально скорости (см. рис.

4):

Ft Fto k n. (1) Процесс описывается уравнением вида d k n Fm Fto, J (2) dt J - момент инерции, k n - константа.

Решение этого уравнения где имеет следующий вид:

Глава 6. Энергетика генераторов

–  –  –

6. Генерация стоячей электромагнитной волны стрелка 4 В главе 2 показано, что при изменении индукции постоянных магнитов в данной точке пространства (например, при вращении) возникает стоячая электромагнитная волна. Точнее, в направлении оси ох (перпендикулярной торцу) возникают колебания магнитной напряженности как следствие "всплеска" зарядов на поверхности торца магнита. Их амплитуда зависит от х, т.е. вдоль оси ох возникает электромагнитное поле, которое представляет собой стоячую электромагнитную волну.

Можно полагать, что средняя магнитная индукция волны Глава 6. Энергетика генераторов

–  –  –

Мощность P41 – та максимальная мощность, которая может быть передана через постоянные магниты ротору. Однако мощность, развиваемая постоянными магнитами в работоспособной Глава 6. Энергетика генераторов

–  –  –

8. Преобразование тепловой энергии в магнитную - стрелка 6.

В главе 3 показывается, что продольная стоячая электромагнитная волна является энергозависимой. В главе 5 показано, что продольная стоячая энергозависимая электромагнитная волна продолжает существовать и распространяться, поскольку эта волна обменивается энергией с окружающей средой, в которой эта волна существует – будем называть ее первой средой, т.е. тепловая энергия первой среды W6 преобразуется в магнитную энергию волны W5. При этом в области первой среды температура понижается на величину T kt Bv, (1)

–  –  –

Если температуры сред 1 и 2 различны, то из второй (более теплой) среды в первую среду существует тепловой поток - см. рис. 5. В разделе 5.10 показано, что мощность теплового потока, поступающего в среду 1, определяется формулой (5.10.9) или P7 1.3 T R1. (3)

–  –  –

Режим разгона o в некоторый момент to При некоторой скорости мощность P Pt o 0, аккумулятор отключается и начинается режим разгона. В этом режиме в при согласованной по частоте динамической характеристике ЭПМ она не потребляет и не выделяет энергию (механическими потерями потерями пренебрегаем). Вместо ЭПМ в этом режиме могут быть включены индукционные катушки (как это сделано в установках [3, 22]). И в том, и в другм случае мощность P исключается из баланса энергии.

При этом зависимость скорости от времени определяется по (10) численным дифференцированием. При этом определяется и время разгона до установившегося режима.

На рис. 6 показаны графики функций мощностей а зависимости от скорости вращения ротора или от пропорциональной ей частоты волны. Величина o характеризует точку перехода от режима характеризует разгона к режиму генерации энергии, а величина установившийся режим.

Глава 6. Энергетика генераторов

–  –  –

11. Выводы

1. В работоспособной конструкции вращающиеся магниты создают силу, поддерживающую это вращение ротора, и излучают стоячую энергозависимую электромагнитную волну (наблюдаемую в известных экспериментах [3]). При этом расходуется магнитная энергия постоянных магнитов.

2. Ротор вращает электромашину, питающую нагрузку потребителя.

3. Указанная волна обменивается энергией с воздухом, чем вызывается понижение температуры в области генератора (что наблюдается и в известных экспериментах [3, 20]).

Величина понижения температуры зависит только от индукции постоянных магнтов.

4. Понижение температуры создает тепловой поток из окружающей среды в область генератора.

5. Энергия теплового потока увеличивает область существования волны и поддерживает плотность энергии волны на постоянном уровне.

6. Энергия волны (восполняемая по п. 4) расходуется на восполнение энергии постоянных магнитов (расходуемую по п. 1).

7. Мощность энергии теплового потока из внешней среды в конечном счете преобразуется в электрическую энергию, поступающую потребителю.

8. Процесс разгона останавливается, когда область существования волны становится такой, что энергия Глава 6. Энергетика генераторов теплового потока в этой области становится равной энергии нагрузки.

9. Таким образом, первичным источником энергии является окружающая среда – тепловая энергия воздуха.

–  –  –

1. Эксперимент Рощина-Година Здесь цитируется описание эффекта из [3, 27]. Этот эффект обнаружен и описан до появления предложенной теории, а другое объяснение для него отсутствует. Там описывается установка, у которой вокруг статора с постоянными магнитами вращается ротор, на котором расположены вращающиеся вокруг собственной оси ролики с постоянными магнитами. В этой установке «… наблюдался еще один, ранее нигде не упоминавшийся эффект - это вертикальные магнитные стены вокруг установки. Было замечено и измерено аномальное постоянное магнитное поле, окружающее конвертор.

Выявлены зоны повышенной напряженности магнитного поля порядка 0.05 T, расположенные аксиально от центра установки. Направление вектора магнитного поля в этих стенах совпадало с направлением вектора магнитного поля роликов. Структура этих зон напоминала круги на воде от брошенного камня. Между этими зонами переносимый магнитометр, использующий датчик Холла в Приложение 1 качестве чувствительного элемента, аномального магнитного поля не регистрировал. Слои повышенной напряженности распространяются практически без ослабления на расстояние около 15 м от центра конвертора и быстро спадают на границе этой зоны. Толщина слоя 5-8 см. Граница слоя имеет резкий характер, расстояние между слоями около 50-60 см и немного нарастает по мере удаления от центра конвертора. Устойчивая картина этого поля наблюдалась также и на высоте 5 м над установкой, на втором этаже над лабораторией. Выше измерений не проводилось.

Было обнаружено также аномальное падение температуры и в непосредственной близости от конвертора. При общем фоне в лаборатории +22 гр. C измерено падение температуры на 6-8 гр. C. То же самое явление наблюдалось и в вертикальных магнитных стенах.

Измерения температуры внутри магнитных стен проводились обыкновенным спиртовым термометром с инерцией измерения около 1.5 мин. В магнитных стенах отчетливо фиксируются температурные изменения даже с помощью телесных ощущений, если в толщу магнитной стены поместить руку, то сразу чувствуется холод.

Аналогичная картина наблюдалась и на высоте 15 м над установкой, на втором этаже лаборатории, несмотря на имеющиеся железобетонные потолочные перекрытия.»

Здесь важно подчеркнуть два факта: 1) само существование магнитных стен и 2) понижение температуры в области стен.

Количественные характеристики эффекта состоят в следующем:

o Длина стоячей волны – 0.5м o Индукция стоячей волны – 0.05Тл o Понижение температуры в области волны -7К o Индукция на торцах постоянных магнитов – 1Тл o Радиус области существования волны -15м o Индукция стоячей волны составляет 5% от индукции на торцах постоянных магнитов.

В основном тексте показано, что такие стены могут быть объяснены существованием стоячих волн, плотность энергии которых переменна.

Приложение 1

2. Эксперимент Хмельника_Мухина

2. 1. Описание установки На рис. 1 приведена фотография измерительной установки, а на рис. 2 - эскиз фрезерного станка (который является существенной частью всей установки: он используется для перемещения измерительного датчика с высокой точностью). Он условно разбит на три части: A - станина, стол, тиски, B - стойка, C - шпиндельная бабка с мотором и патроном. Суммарная масса каждой из них (A, B,

C) примерно по 15 кг (в основном инструментальная сталь, в моторе

- электротехническая). Измерения проводились в зоне D с использованием немагнитной (деревянной) прокладки. В [32] можно найти дополнительную информацию по этой установке.

–  –  –

2.2. Магнит Исследуемый магнит - неодим-железо-бор - цилиндрической формы, набран из пяти магнитов диаметром 14.5 мм и высотой 4 мм

– см. рис 3. Т.о., высота магнита - 20 мм, диаметр – 14.5 мм.

Остаточная индукция равна 1.1 Тл - это паспортное значение для данной партии магнитов. Она может достаточно сильно варьироваться для отдельных магнитов в партии.

–  –  –

2.3. Методика сканирования Сканирование проводилось с использованием фрезерного станка. Магнит и датчик были максимально удалены от стальных частей с использованием деревянных прокладок.

Использованный прибор - тесламетр с датчиком Холла [33].

Размер датчика 2 х 1.5 кв. мм, размер рабочей зоны датчика 0.45*0.15 кв. мм. Точность измерения магнитной индукции для примененного тесламетра - 2.5 %, нестабильность показаний (уход в течение часа) не более 0.1 мТл. Следует отметить, что для использованной схемы измерений (тесламетр + цифровой вольтметр) можно 2.5 % отнести на неточность калибровки, т.е. систематическую погрешность (истинные значения равны измеренным значениям, умноженным на постоянный коэффициент, точное значение которого неизвестно и может лежать в пределах 0.975... 1.025) и на случайную погрешность 0.1 мТл + 1 ед. счета = 0.2 мТл.

Точность начальной установки по координате составляет 0.2 мм.

В угловых точках это приводит к существенному отличию измеренных по разным линиям значений из-за большого градиента магнитной индукции в данной области. К сожалению, конструкция щупа не позволила сканировать непрерывно по периметру.

2.6. Программа Вместе с измерениями производился расчет напряженностей по программе [34]. Реализованный в ней метод основан на том, что цилиндрический постоянный магнит с аксиальным направлением намагниченности можно рассматривать (без учета предлагаемой теории) как однослойный соленоид с бесконечно тонкой обмоткой, геометрически соответствующей боковой поверхности магнита, по которой течет намагничивающий ток. Можно показать, что плотность намагничивающего тока I B o, где B – остаточная индукция, o 4 10 Гн/м – магнитная проницаемость вакуума. Указанный соленоид далее называется эквивалентным соленоидом.

Приложение 1

–  –  –

2.7. Схема сканирования и расчета Общая схема сканирования приведена на рис. 4. Система координат цилиндрическая, начало системы координат (0, 0) совпадает с центром магнита, ось Z совпадает с осью симметрии магнита, z – аксиальная координата (высота), x – радиальная координата (радиус). На этом рисунке 1 – датчик Холла для сканирования аксиальной составляющей магнитной индукции, 2 – датчик Холла для сканирования радиальной составляющей магнитной индукции, пунктирные линии – линии сканирования; периметрический контур сканирования образован четырьмя линиями – (x, 11.5), (9.0, z), (x, z); размеры этого контура обусловлены толщиной щупа в зоне расположения датчика Холла – 3 мм.

Приложение 1

2.8. Результаты эксперимента Для измерений использовался цилиндрический постоянный магнит, показанный на рис. 2.3. При этом измерялась и рассчитывалась величина магнитной индукции в mTL. Далее мы будем приводить эти величины, не пересчитывая их на соответствующие величины напряженностей.

Hx(y) mTL

-100

–  –  –

-5

-10

-15

-20 Рис. 3. Показаны функции H x (x ), где сплошные линии

– аппроксимация экспериментальных измерений, точечные линии – первая гармоника разложения в тригонометрический ряд, линии из кружков – «ослабленная» первая гармоника разложения в тригонометрический ряд (программа HxyExper3.m).

–  –  –

2. (10) Продолжим анализ эксперимента, для чего рассмотрим ослабление напряженностей при удалении от торца магнита.

Коэффициент ослабления будем определять как K ( x) H (0) / H ( x), (11) x x где H (x ) – по-прежнему, вычисленная напряженность x эквивалентного соленоида. По-видимому, следует полагать, что порядок ослабления напряженностей H x (x ), H y (x ) будет характеризоваться там же коэффициентом ослабления. В этом предположении вычислим «ослабленные» напряженности H x ( x) H x ( x) / K ( x). (12) Приложение 1 На рис. 3 отображены кружками график этой функции, вычисленный для первых гармоник (23, 25).

Учитывая возможные погрешности измерений, можно констатировать удовлетворительное согласие между теорией и экспериментом. Итак, проведенный эксперимент обнаруживает волны напряженности магнитного поля в направлении оси постоянного магнита, что подтверждает предлагаемую теорию и существование стоячих магнитных волн, в которых происходит изменение H x (x ). Сравнивая рис. 2, где H x ( y ) max 400 и рис. 3, где H x ( x ) max 20, обнаруживаем, что напряженность стоячей волны составляет 5% от напряженности полного поля.

–  –  –

Литература

1. Хмельник С.И. Вариационный принцип экстремума в электромеханических и электродинамических системах.

Publisher by “MiC”, printed in USA, Lulu Inc., ID 1769875, Израиль, 2008, ISBN 978-0-557-04837-3.

2. Петров Б.М. Электродинамика и распространение радиоволн. – М.: Радио и связь, 2000. -559 с.

3. Рощин В.В., Годин С.М. Экспериментальное исследование физических эффектов в динамической магнитной системе.

Письма в ЖТФ, 2000, том 26, вып. 24, http://www.ioffe.rssi.ru/journals/pjtf/2000/24/p70-75.pdf

4. Хмельник С.И., Мухин И.А., Хмельник М.И. Продольные волны постоянного магнита. «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», printed in USA, Lulu Inc., ID 2221873.

Россия-Израиль, 2008, вып. 8., ISBN 978-1-4357-1642-1.

5. Хмельник С.И. Продольная электромагнитная волна как следствие интегрирования уравнений Максвелла. «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2009, вып. 11, стр. 196, printed in USA, Lulu Inc., ID 6334835, ISBN 978-0-557-05831-0

6. Маделунг Э. Математический аппарат физики. Изд. «Наука», М. 1968.

7. S.T. Bramwell, S.R. Giblin, S. Calder, R. Aldus, D. Prabhakaran, T. Fennell. Measurement of the charge and current of magnetic monopoles in spin ice Nature 461, 956-959 (15 October 2009) | doi: 10.1038/nature08500; Received 18 June 2009; Accepted 14 September 2009.

8. Электромагнитные колебания и волны, http://portal.grsu.by/portal/optics/?s=1/8

9. Хмельник С.И., Хмельник М.И. Продольная волна в теле движущегося постоянного магнита «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2009, вып. 11, стр.

163, printed in USA, Lulu Inc., ID 6334835, ISBN 978-0-557Зильберман Г.Е. Электричество и магнетизм, Москва, изд.

"Наука", 1970.

11. Кандаурова Г.С. Природа магнитного гистерезиса, Уральский государственный университет, Екатеринбург,1997, http://www.pereplet.ru/obrazovanie/stsoros/248.html Литература

12. L. Thomas, R. Moriya, C. Rettner, S. Parkin. Dynamics of Magnetic Domain Walls Under Their Own Inertia. Science 24 December 2010, Vol. 330, no. 6012 pp. 1810-1813

13. Хмельник С.И., Хмельник М.И. Условия существования продольной энергозависимой электромагнитной волны.

«Доклады независимых авторов», изд. «DNA», РоссияИзраиль, 2009, вып. 12, printed in USA, Lulu Inc., ID 7157429, ISBN 978-0-557-07401-3.

14. Хмельник С.И., Хмельник М.И. Еще об условиях существования продольной энергозависимой электромагнитной волны. «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2009, вып. 13, стр. 165, printed in USA, Lulu Inc., ID 7803286, ISBN 978-0-557-18185-8

15. А.А. Детлаф, Б.М. Яворский, Л.Б. Милковская. Курс физики, т.1, Электричество и магнетизм, издание четвертое, Москва, изд. "Высшая школа", 1977.

16. Яворский Б.М., Пинский А.А. Основы физики. Т.1.

Механика. Молекулярноя физика. Электродинамика. М.:

Физматлит, 2003.

17. Хмельник С.И., Хмельник М.И. К вопросу об источнике энергии в генераторе Серла. «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2007, вып. 5, printed in USA, Lulu Inc., ID 859217, ISBN 978-1-4303-2444-7.

18. Исаев С.И., Кожинов И.А. и др. Теория теплообмена. М., «Высшая школа», 1979 г., 495 стр.

19. Andr Kurs, Robert Moffatt, and Marin Soljai. Simultaneous mid-range power transfer to multiple devices. Appl. Phys. Lett.

96, 044102 (2010); doi:10.1063/1.3284651.

20. The Searl Effect, from John Thomas of Rochester, NY.

http://www.searleffect.com/

21. Хмельник С.И. Автономный бесзтопливный электромагнитный генератор. Publisher by “MiC”, printed in USA, Lulu Inc., ID 1769875, Израиль, 2010, вторая редакция, ISBN 978-0-557-17554-3.

22. Gunner Sendberg. Генератор на эффекте Серла.

Конструкция и процесс изготовления. Университет в SUSSEX. Факультет инженерии и прикладных наук. Отчет SEG-002, 2004, http://ntpo.com/invention/invention2/23.shtml

23. Хмельник С.И. Природа и расчет сил в генераторе Серла.

«Доклады независимых авторов», изд. «DNA», РоссияЛитература Израиль, 2009, вып. 13, printed in USA, Lulu Inc., ID 7803286, ISBN 978-0-557-18185-8.

24. Хмельник С.И., Хмельник М.И. К вопросу о «магнитных стенах» в экспериментах Рощина-Година. «Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2008, вып.

8, printed in USA, Lulu Inc., ID 2221873, ISBN 978-1-4357-1642-1.

25. Хмельник С.И. Природа и расчет сил в генераторе Серла.

Publisher by “MiC”, printed in USA, Lulu Inc., ID 10112810, Израиль, 2011, ISBN 978-1-4583-6933-8.

26. Эткин В.А. Преобразование энергии электрических полей.

«Доклады независимых авторов», изд. «DNA», Россия-Израиль, 2010, вып. 15, printed in USA, Lulu Inc., ID 8976094, ISBN 978-0V.V. Roschin & S.M. Godin. Experimental Research of the Magnetic-Gravity Effects. Institute for High Temperatures, Russian Academy of Science, Moscow, Russia

28. Леонтьев А.Г. Электронная книга по электромеханике, http://www.unilib.neva.ru/dl/059/Head.html, http://www.unilib.neva.ru/dl/059/CHAPTER5/Chapter5.html#p_5_9b

29. Еньшин А.В., Илиодоров В.А. Продольные электромагнитные волны – от мифа к реальности. SciTecLibrary.ru, 2005, http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/8036.html

30. С.И. Исаев, И.А. Кожанов, В.И. Кофанов и др. под ред. А.И.

Леонтьева. Теория тепломассообмена, Москва, изд. "Высшая школа", 1979, 495 с.

31. Заикин И.П., Ткаченко А.А., Тоцкий А.В. Сборник задач по технической электродинамике, Харьков, "ХАИ", 2009.

http://k504.xai.edu.ua/html/library/SZTED.pdf

32. Мухин И. А. Измерительная установка.

http://imlab.narod.ru/M_Fields/Scanning/Scanning.htm

33. Датчик Холла.

http://imlab.narod.ru/M_Fields/TI_10/TI_10.htm

34. Мухин И. А. Программа расчета напряженности поля постоянного магнита.

http://imlab.narod.ru/M_Fields/A_Magnet/A_Magnet.htm

35. Виноградова М.Б., Руденко О.В., Сухоруков А.П. Теория волн. Москва, изд. "Наука", 1979.

36. Гольдштейн Л.Д., Зернов Н.В. Электромагнитные поля и волны. Издание второе, переработанное и дополненное. Изд.

"Советское радио", Москва, 1971. – 665 с.

Программы

–  –  –

function [a] = DifSeries2(b,N) % differentiation of power series b to a % N - members in power series of differetiable function;

% b - differetiable function as power series of time;

% b(:,k) - factor for time^k.

% a - resulting function as power series of time.

k=1;

while k=N a(:,k)=k*b(:,k+1);

k=k+1;

end

–  –  –

Программы WWang(k)=(WWang(k-1)*t(kwang(k))/t(k);

end end k=k+1;

end kpi=180/pi andip1=kpi*angle(x(1)-y(1)) andip7=kpi*angle(x(7)-y(7)) andipN=kpi*angle(x(k-2)-y(k-2)) anvoid1=kpi*angle(vx(1)) anvoid7=kpi*angle(vx(7)) anvoidN=kpi*angle(vx(k-2)) anvx1=angle(vx1);

if mode==3 and(1)=andip1/kpi;

and(2)=andip1/kpi;

subplot (2,2,1);

p1=plot(t,0*t,'k', t,180*and/pi,'b');%,t,coo,'r');

set(p1,'LineWidth',3);

title('DipolHE3 (mode3)');

ylabel('alfa');

grid on;

subplot (2,2,3);

p3=plot(t,0*t,'k', t,omand,'b');

set(p3,'LineWidth',3);

ylabel('d(alfa)/dt');

xlabel('t(sec)');

grid on;

vo(1)=vx(1);

vo(2)=vx(2);

vx(k-1)=vx(k-2);

vy(k-1)=vy(k-2);

subplot (2,2,2);

p2=plot(t,0*t,'k', t,abs(vo),'r');

set(p2,'LineWidth',3);

ylabel('Abs(Vo)');

grid on;

anglevx=kpi*angle(vx);

anglevy=kpi*angle(vy);

anglevo=kpi*angle(vo);

subplot (2,2,4);

p4=plot(t,0*t,'k', t,anglevo,'r');

set(p4,'LineWidth',3);

ylabel('betta');

xlabel('t(sec)');

grid on;

anglevxo=angle(vxo) return Программы end subplot (5,3,1); plot(t,0*t,'k', t,abs(o),'b');

title('DipolHE: abs');

ylabel('xo');

subplot (5,3,2); plot(t,0*t,'k', t,and,'b');

title('Angle');

subplot (5,3,3); plot(t,0*t,'k', t,omand,'b');

title('voidAngle');

vo(1)=avxo;

vo(2)=avxo;

subplot (5,2,3); plot(t,0*t,'k', t,abs(vo)-avxo,'m');

ylabel('vo');

subplot (5,2,4); plot(t,0*t,'k', t,anv,'m');

subplot (5,2,5); plot(t,0*t,'k', t,abs(vx1),'r');

ylabel('v1');

subplot (5,2,6); plot(t,0*t,'k', t,anvx1,'r');

subplot (5,2,7); plot(t,0*t,'k', t,w,'g');

ylabel('w');

subplot (5,2,8); plot(t,0*t,'k', t,WW,'g');

subplot (5,2,9); plot(t,0*t,'k', t,wang,'g');

ylabel('wang');

subplot (5,2,10); plot(t,0*t,'k', t,WWang,'g');

return function [err] = errtioD(x,x1,S,R,Emax,d,tio,memb) % Error [err] in moment [tio] xtio = ValueSeries(memb,x,tio);

x1tio = ValueSeries(memb-1,x1,tio);

errr = (S*xtio+R*x1tio);

err = abs(norm(errr,d))/Emax;

function Hxy2() % yy=[1:0.5:19];

y=yy-10;

fHxy=399*exp(-0.0004*y.^4);

fHyy=-1.8*(y.^3).*exp(-0.0004*y.^4);

aHxy=200+200*cos(0.27*y);

aHyy=-250*sin(0.27*y);

aHxy=500-100*cosh(0.27*y);

aHyy=-100*sinh(0.27*y);

subplot(2,1,1); p1=plot(yy,fHxy,'r',yy,aHxy,'b.');

grid on;

title('Hx(y)');

ylabel('mTL');

set (p1,'LineWidth',5) subplot(2,1,2); p2=plot(yy,fHyy,'r',yy,aHyy,'b.');

grid on;

title('Hy(y)');

Программы ylabel('mTL');

set (p2,'LineWidth',5) xlabel('mm');

function HxyExper3() % x=[0:0.5:20];

fHxx=[20,12,5,-1,-4,-8,-10,-12,-14,-13,-14,-12.9,-11.8,aHxx=20*cos(0.38*x);

fHyx=[0,0,0,0,1.5,2,2.3,2.4,2.4,2.3,2.1,1.9,1.8,1.6,1.4,1.2,1,0.9,0.8,...

0.6,0.5,0.5,0.4,0.3,0.3,0.2,0.2,0.1,0.1,0.1,0.1,0,0,0,0,0,0,0,0,...

0,0,];

aHyx=2.4*sin(0.38*x);

subplot(2,1,1); plot(x,fHxx,'b',x,aHxx,'k.');

grid on;

title('Hx(x)');

subplot(2,1,2); plot(x,fHyx,'b',x,aHyx,'k.');

grid on;

title('Hy(x)');

%return izmer=[517,481,445,410,376,344,314,286,261,237,216,196.6, 179.1,163.4,149.2,...

136.4,124.9,114.6,105.3,96.9,89.3,82.5,76.3,70.7,65.7,61, 56.8,...

53,49.5,46.3,43.4,40.7,38.2,35.9,33.8,31.9,30.1,28.4,26.9,25.4,...

24.1];

size(izmer);

koslab=517./izmer;

kaHxx=20*cos(0.38*x)./koslab;

subplot(1,1,1);

plot(x,fHxx,'b',x,aHxx,'k.',x,kaHxx,'ro');

grid on;

title('Hx(x)');

–  –  –

function ma1=mag1(z,R,ksi,tolschina) % ma1=z.^2+R^2-2*R*z.*cos(ksi);

function [sko1,sko2]=mag2(y,R,ksi,h,x,tolschina) % ma1=mag1(y,R,ksi,tolschina);

h1=(h/2-x).^2;

h2=(h/2+x).^2;

sko1=1./sqrt(ma1+h1+tolschina);

sko2=1./sqrt(ma1+h2+tolschina);

return sko1=1./sqrt(ma1+h1);

sko2=1./sqrt(ma1+h2);

function [BxxxPodInt,ByyyPodInt] = mag3(y,R,ksi,h,x,tolschina) % ma1=mag1(y,R,ksi,tolschina);

[sko1,sko2]=mag2(y,R,ksi,h,x,tolschina);

ss=sko1-sko2;

ByyyPodInt=ss.*cos(ksi);

ss2=((h/2-x).*sko1+(h/2+x).*sko2);

BxxxPodInt=ss2.*(R-y.*cos(ksi))./(ma1+tolschina);

function [BxxInt,ByyInt] = mag4(y,R,h,x,tolschina) % ByyInt=0;%|| torzu BxxInt=0;

ksi=0;

dm=0;

k=1+dm;

ksim(k)=ksi;

nn=100;

dpi=2*pi;

dd=dpi/nn;

while k=nn-dm %ksi=dpi ksi=(k-1)*dd;

ksim(k)=ksi;

[ByyPodInt,BxxPodInt]=mag3(y,R,ksi,h,x,tolschina);

BxxInt=BxxInt+BxxPodInt;

ByyInt=ByyInt+ByyPodInt;

k=k+1;

end Программы BxxInt=BxxInt*2*pi/(nn);

ByyInt=ByyInt*2*pi/(nn);

function [Hy,Hx]=mag5(B,R,h,x,y,tolschina) % mu=4*pi*10^-7;

Bm=B*R/(4*pi*mu);

[ByInt,BxInt]=mag4(y,R,h,x,tolschina);

Hy=Bm*ByInt;

Hx=Bm*BxInt; % function [wz,frMax,fxMax,dfrMax,dfxMax] = magDispley200(MM,tio,N,qZ,qZ_z,x000,mode) % shag=tio/MM ;

k=1;

while k MM t(k)=(k-1)*shag;

fun(:,k) = ValueSeries0(N,qZ_z,t(k));+qZ(:,1); %dq fun2(:,k) = ValueSeries0(N,qZ,t(k));+x000;

k=k+1;

end f1=fun(:,1) df1=fun2(:,1) dfrMax=max(fun(1,:)) dfxMax=max(fun(2,:)) frMax=max(fun2(1,:)) fxMax=max(fun2(2,:)) m1=dfrMax/frMax;

m2=dfxMax/fxMax;

wz=(m1+m2)/2;

subplot(4,1,1);

p1=plot(t,fun(1,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

set(p1,'LineWidth',3);

ylabel('dfr/dx');

if mode==1 title('testDirakSolenoid') elseif mode==3 title('testDirakMagnit') end subplot(4,1,2);

p2=plot(t,fun(2,:),t,zeros(1,MM-1));

set(p2,'LineWidth',3);

grid on ylabel('dfx/dx');

subplot(4,1,3);

p3=plot(t,fun2(1,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

set(p3,'LineWidth',3);

grid on Программы ylabel('fr(x)');

subplot(4,1,4);

p4=plot(t,fun2(2,:),t,zeros(1,MM-1));

set(p4,'LineWidth',3);

ylabel('fx(x)');

grid on xlabel('x');

if mode==2 n=-0.094;

m=-0.068;

subplot(1,2,1); plot(t,exp(wz*t),'k',t,fun2(1,:),'b',t,exp(-wz*t)- fun2(1,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

ylabel('fr(x)+exp(-ga*x)');

title('testDirakMagnit') grid on subplot(1,2,2); plot(t,exp(wz*t),'k',t,fun2(2,:),'b',t,exp(-wz*t)- fun2(2,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

cc=cos(-wz*t)-cos(-wz*(t-20/29));

cc=0.1*cc;

subplot(1,2,2); plot(t,exp(-wz*t),'k',t,cc,'b',t,exp(wz*t)-cc,'r',t,zeros(1,MM-1));

ylabel('fx(x)+exp(-ga*x)');

grid on xlabel('x');

end if mode==4 n=-0.1;

m=-0.1;

aa=10^5 t=t*0.2;

subplot(1,2,1); plot(t,0*exp(wz*t),'k',t,fun2(1,:),'b',t,aa*exp(- wz*t)+fun2(1,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

ylabel('=fr(x)+exp(-ga*x)');

title('testDirakSolenoid') grid on subplot(1,2,2); plot(t,0*exp(wz*t),'k',t,fun2(2,:),'b',t,aa*exp(- wz*t)+fun2(2,:),'r',t,zeros(1,MM-1));

grid on end function magGenVrasch3() % mu=4*pi*10^-7;

B=1.0;

R=0.15;

Программы R=0.015;

h=4*R;

Bv=0.05;

BB=Bv^2;

kt=2300;

Sm=0.005 be=10/R k9=0.5*Sm/(mu*be) W5=0.5*Bv^2/mu;

lambda=0.025;

deltaT=7 L=0.003;

R1=1;

L=0.1;

R1=5;

ksi1=3*lambda/L;

V1=(4*pi*R1^3)/3;

vkr=V1*ksi1/R1 % const for Tmax D=175;

dTemp0=Bv^2/(2*mu*D);

k80=-300;

k8=2.7;

k40=1.9;

k3=1.2;

Pt=500;

omega0=200;

k=1;

n=5000;

P2(k)=Pt;

P3(k)=-Pt;

P4(k)=0;

kbb=k9*BB k40=0.7;

k3=1.2;

k81=1000;

omega0=1000 pto=Pt/omega0 omax=5000 k82o=-k81/omax k82mo=k82o-k40 k8=0.4 %-k82mo-pto k82m=-k8-pto-k9*BB k82=k40+k82m %-0.2;

omegamax=-k81/k82 ksi=1.3;

Romega=(-k9*BB+k40)/(ksi*deltaT);

Romega=(k40)/(ksi*deltaT) ;%primerno TR1max=(Romega*omegamax)^0.33 omega(k)=omega0;

Программы dt=10.00;

t(1)=0;

while kn t(k+1)=t(k)+dt;

domega(k+1)=(k81/omega(k)+k82)/k3;

omega(k+1)=omega(k)+domega(k+1)*dt;

k=k+1;

end R1=(Romega.*omega).^0.33;

tmax=max(t);

subplot(2,1,1); p1=plot(t/dt,omega,'r');

set (p1,'LineWidth',3) grid on ylabel('[omega]=f(t)') title('magGenVrasch3') subplot(2,1,2); p1=plot(t/dt,domega,'r');

set (p1,'LineWidth',3) grid on ylabel('[domega]=f(t)') subplot(2,1,2); p1=plot(t/dt,R1,'b');

set (p1,'LineWidth',3) grid on ylabel('[R1]=f(t)') xlabel('t') function [Sigma]=magSigma(B,R,h,y,tolschina) % mu=4*pi*10^-7;

x=h/2+0.01*h;

[Hy,Hx]=mag5(B,R,h,x,y,tolschina);

Sigma=mu*Hx;

function magT1novy2() % B=1.1;

h=0.02;

R=0.0145/2;

x=0.0115;

r2=R*R;

tolschina=0.000003;

st=sqrt(R*R+tolschina) ym=R;

d=R/15 y=[-ym:d:ym];

y=0.001*[-9:0.5:9];

mu=4*pi*10^-7;

[Hy,Hx]=mag5(B,R,h,x,y,tolschina);

Sigma1=mu*Hx;

[Sigma0]=magSigma(B,R,h,y,tolschina);

Программы so=max(Sigma0);

levo=[57.4,78.8,106.7,143.7,183.9,225,263,295,320,340,355,366,376,383,389,393,396,397];

null=397;

pravo=[396,393,387,381,372,361,348,331,309,282,251,215,17 6.6,140.3,107.4,81.8,61.9,46.3];

izmer=0.001*[levo,null,pravo];

nyn=size(y);

nizmer=size(izmer);

ga=1/R 140;

s1=0.4;

ur=(2-1*cosh(ga*R)) ur1=s1*ur;

uro=so*ur;

subplot(1,2,1); p1=plot(R,R],[0,0.5],'c',[R,R],[0,0.5],'c',...

y,0*y,'k',y,Sigma1,'b:',y,s1*(2-1*cosh(ga*y)),'r',...

y,izmer,'k.',y,y*0+ur1,'r');

grid on ylabel('[B]=f(y), if x=1.5 mm') xlabel('y') set(p1,'LineWidth',3);

title('magT1novy2') subplot(1,2,2); p2=plot(R,R],[0,0.5],'c',[R,R],[0,0.5],'c',...

y,Sigma0,'b:',y,so*(2cosh(ga*y)),'r',...

y,y*0+uro,'r');

grid on ylabel('[Sigma]=f(y)') set(p2,'LineWidth',3);

function ploskost2 () % n=25;

zz=37;

nn=2*n+1;

x=[-n:1:n];

y=[-n:1:n];

rx=[-n:1:n];

ry=[-n:1:n];

z=[1:1:zz+1];

m=n;20;

x2=[-m:1:m];

y2=[-m:1:m];

[Xz,Yz,Zz]=meshgrid(x2,y2,z);

[X2,Y2]=meshgrid(x2,y2);

be=1/n;0.2;

Программы p=1;

Exs=0*z;

Eys=0*z;

Ezs=0*z;

Exs2=0*z;

Eys2=0*z;

Ezs2=0*z;

for k=[1:1:nn] for j=[1:1:nn] a=x(k);

b=y(j);

Rp(p)=sqrt(a^2+b^2);

if Rp(p)n e(p)=0;

e2(p)=0;

else e2(p)=2-cosh(be*Rp(p));

e(p)=cos(be*Rp(p));

end xx=m-9;

yy=m-9;

for w=[1:1:zz+1] tx=Xz(xx,yy,w)-a;

ty=Yz(xx,yy,w)-b;

tz=Zz(xx,yy,w)+0;

R2=tx.^2+ty.^2+tz.^2;

R=sqrt(R2);

ortx=tx./R;

orty=ty./R;

ortz=tz./R;

Ex(w)=e(p)*ortx./R2;

Ey(w)=e(p)*orty./R2;

Ez(w)=e(p)*ortz./R2;

Ex2(w)=e2(p)*ortx./R2;

Ey2(w)=e2(p)*orty./R2;

Ez2(w)=e2(p)*ortz./R2;

end p=p+1;

if 100*fix(p/100)==p p end Exs=Exs+Ex;

Eys=Eys+Ey;

Ezs=Ezs+Ez;

Exs2=Exs2+Ex2;

Eys2=Eys2+Ey2;

Ezs2=Ezs2+Ez2;

end end Программы ma='end' subplot(2,1,1);

p1=plot(Rp,e,'k',Rp,e2,'r') set(p1,'LineWidth',3);

title('ploskost2.m') xlabel ('y') ylabel ('sigma') grid on subplot(2,1,2);

p2=plot(z,Ezs,'b',z,Exs,'r',z,Ezs2,'b.',z,Exs2,'r.') set(p2,'LineWidth',3);

xlabel ('x') ylabel ('Bx, By') grid on function teploPotok2inv % test D=175;

omega=100;

Ro=0.5;

delta=Ro/25;

deltaT=7;

b(3)=0.03;

[teplopotok(3),vol(3),midteplo(3),Rmax(3),sumte(3),k,fexp,te,te1,te2,kk]...

=teploPotokSub(b(3),Ro,deltaT);

b(4)=0.1;

[teplopotok(4),vol(4),midteplo(4),Rmax(4),ssumte(4),k,ffe xp,tte,tte1,tte2,kkk]...

=teploPotokSub(b(4),Ro,deltaT);

mode=1 if mode==1 %2 subplot(2,2,1) ho=plot(te,fexp,'r',tte,ffexp,'r:',tte,0*tte,'k');

set(ho,'LineWidth',2);

title('teploPotok2inv') grid on ylabel('f') xlabel('te') r=Ro*(1+kk/25);

rr=Ro*(1+kkk/25);

subplot(2,2,2) ho=plot(r,te,'b',rr,tte,'b:',r,0*r,'k');

set(ho,'LineWidth',2);

ylabel('te') xlabel('r') grid on subplot(2,2,3) ho=plot(r,te1,'g',rr,tte1,'g:',r,0*r,'k');

Программы set(ho,'LineWidth',2);

grid on ylabel('te1') xlabel('r') subplot(2,2,4) ho=plot(r,te2,'k',rr,tte2,'k:',r,0*r,'k');

set(ho,'LineWidth',2);

grid on ylabel('te2') xlabel('r') else n=300 Ro=0.5 for k=[1:1:n] kq(k)=k;

q(k)=k*0.01;

q(k)=k*0.01;

[teplopotok(k),vol(k),midteplo(k),Rmax(k),sumte(k)]...

=teploPotokSub(q(k),Ro,deltaT);

end midtep=sum(midteplo)/n kd=D*omega lkd=log(D*omega) qo=kd a=9*deltaT/7 subplot(2,2,1) ho=plot(Rmax,teplopotok,'r',Rmax,a*Rmax.^3,'b.',Rmax,vol, 'g',Rmax,0*Rmax,'k');

set(ho,'LineWidth',2);

title('teploPotok2inv') grid on ylabel('Q') xlabel('Rmax') subplot(2,2,2) ho=plot(teplopotok,log(q),'g',teplopotok,0*teplopotok,'k' );

set(ho,'LineWidth',2);

ylabel('log(q)') xlabel('Q') grid on subplot(2,2,3) Pizvne=-sumte*D*omega;

Pvozvrat=teplopotok;

Pnagruzka=Pizvne-Pvozvrat;

ho=plot(q,sumte*D*omega,'b',q,0*kq,'k');

ho=plot(Rmax,log(Pizvne),'b',...

Rmax,log(Pnagruzka),'ro',Rmax,log(Pvozvrat),'g',Rmax,0*Rm ax,'k');

ylabel('PQ') Программы ho=plot(Rmax,midteplo,'b',Rmax,0*Rmax,'k');

ylabel('Qmid') set(ho,'LineWidth',2);

grid on xlabel('Rmax') subplot(2,2,4) ho=plot(q,Rmax,'k',q,0*kq,'k');

set(ho,'LineWidth',2);

grid on ylabel('Rmax') xlabel('q') end function [teplopotok,vol,midteplo,...

Rmax,sumte,k,fexp,te,te1,te2,kk]...

=teploPotokSub(b,Ro,deltaT) % test delta=Ro/25;

kk(1)=delta;

am=-deltaT;

zilshar=2;

R(1)=Ro+delta;

te(1)=am;

te2(1)=0;

fexp(1)=-b*te(1);

te1(1)=fexp(1)*R(1)/zilshar;

k=1;

while te(k)=0 %k kMM*MM k=k+1;

R(k)=(Ro+delta*k);

kk(k)=delta*k;

te(k)=te(k-1)+te1(k-1)*delta;

fexp(k)=-b*te(k);

te2(k)=fexp(k)-zilshar*te1(k-1)/R(k);

te1(k)=te1(k-1)+te2(k)*delta;

dtpotau(k)=te2(k)+zilshar*te1(k)/R(k)-fexp(k);

end teplopotok1=sum(fexp(1).*(R(1).^2))*delta*4*pi/b;

teplopotok=sum(fexp.*(R.^2))*delta*4*pi/b;

nagrev=teplopotok/teplopotok1;

vol=sum((R.^2))*delta*4*pi;

midteplo=teplopotok/vol;

Rmax=R(k);

sumte=sum(te.*(R.^2))*delta*4*pi/b;

function testDirakMagnit % test mu=4*pi*10^-7;

hz=1 Программы hx=1 h=-10.8*10^4 ga=90;

a=-hx*ga;

b=2*hz*ga;

c=hz;

d=hx;

Sz=[0,a;b,0];

Rz=[c,0; 0,d];

Qz=c*[0;-h/2];

N=53;

erMin=0.001;

[tio,Error,q,dq,er,iter,x000] = DEdirak(Sz,Rz,Qz,erMin,N);

mode=3;

[ka,frMax,fxMax,dfrMax,dfxMax]=magDispley200(50,tio,N,q,d q,x000,mode);

function [fun]=ValueSeries(N,a,t) % value of power deries % N - members in power series % t - value of argument % a - function as power series of time;

% a(:,k) - factor for time^k.

fun=0*a(:,1);

k=1;

while k=N fun=fun+(t^k)*a(:,k);

k=k+1;

end function [fun]=ValueSeries0(N,a,t) % value of power deries % N - members in power series % t - value of argument % a - function as power series of time;

% a(:,k) - factor for time^k.

fun=0*a(:,1);

k=1;

while k=N fun=fun+(t^(k-1))*a(:,k);

k=k+1;

Похожие работы:

«Романенко Владимир Сергеевич ГОРИЗОНТАЛЬНАЯ ВАЛКОВАЯ МЕЛЬНИЦА Специальность 05.02.13 – "Машины, агрегаты и процессы" (строительство и ЖКХ) АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук Белгород – 2015 Работа выполнена в федеральном государственном бюджетном образовательном учреждении вы...»

«НОВОКРАМАТОРСКИЙ МАШИНОСТРОИТЕЛЬНЫЙ ЗАВОД NOVOKRAMATORSKY MASHINOSTROITELNY ZAVOD EQUIPMENT ORE AND MINING ОБОРУДОВАНИЕ ГОРНОЕ РОССИЯ ГЕРМАНИЯ ФИНЛЯНДИЯ КИТАЙ ЧЕХИЯ ПОЛЬША СЛОВАКИЯ ВЕНГРИЯ РУМЫНИЯ БОЛГАРИЯ МАКЕДОНИЯ СЕРБИЯ БОСНИЯ ХОРВАТИЯ ГОРНОРУДНОЕ ИНДИЯ О...»

«УДК 101 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ И СООТНОШЕНИЕ ТАЛАНТА И ТРУДОЛЮБИЯ В ХУДОЖЕСТВЕННОМ ТВОРЧЕСТВЕ © 2011 А. А. Колесникова аспирант, ассистент каф. декоративно-прикладного искусства и технической графики e-mail: 68-stusha-8...»

«УДК 661.683 УПРАВЛЕНИЕ ПРОЦЕССАМИ ПОРИЗАЦИИ ТЕРМОПЕНОСИЛИКАТНЫХ ИЗДЕЛИЙ НА ОСНОВЕ ЖИДКОГО СТЕКЛА. В.А. Лотов, В.А. Кутугин, В.В. Ревенко Томский политехнический университет ТПУ, ЗАО "Базальтопластик" Жидкое стекло, являющееся типичной нанодисперсной системой, благодаря особенностям своего строения, состава и высок...»

«Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ СТАТИСТИКА ФЕРМИ-ДИРАКА. ПОЛУПРОВОДНИКИ Вопросы для программированного контроля по физике для студентов всех форм обучения всех специальностей Екатеринбург 2006 УДК 530(075.8) Составители А.А.Повзнер, Г.В.Сакун, З.А...»

«Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО "Уральский государственный технический университет-УПИ" ПОЛУПРОВОДНИКИ Вопросы для программированного контроля по физике для студентов всех форм обучения всех специальностей Екатеринбург 2006 УДК 53 (075.8) Составите...»

«Краткое руководство по установке 00825-0207-4702, ред. GA Апрель 2015 Преобразователь дискретного сигнала в беспроводной Rosemount 702 Апрель 2015 Краткое руководство по установке ПРИМЕЧАНИЕ В данном руководстве представлены общие указания по преобразователю Rosemount 70...»

«Эрфурт Кристина Анатольевна УПРАВЛЕНИЕ ИНВЕСТИЦИЯМИ В ЧЕЛОВЕЧЕСКИЙ КАПИТАЛ Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством: Экономика труда АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата экономических наук Томск Диссертационная работа выполнена в ГОУ ВПО "Томский государст...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНОСТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ по ознакомительной практике для студентов I курса направления 270806.62 "Строительство" профиль "Водоснабжение и водоотведение" КАЗАНЬ УДК 628.1:628.2 ББК 38.761 А29 А29 Методич...»

«МИНИCTEPCTBO ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего профессионального образования "СЕВЕРО-КАВКАЗСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ" Невинномысский технологический институт (филиал) СОВРЕМЕННЫЕ ТЕХНИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА СИСТЕМ АВТ...»

«КАзАхСТАН И мИР. Оборонная политика ВОЕННО-ТЕХНИЧЕСКОЕ СОТРуДНИЧЕСТВО РОССИИ И КАЗАХСТАНА: ВмЕСТЕ, НО ПОРОЗНЬ Вадим Козюлин* Военно-техническое сотрудничество России и Казахстана сегодня становится важной составляющей частью российско-казахстанских отношений. Сфера ВТС весьма чувствительн...»

«ОКП 422130 ОКП РБ 33.20.43.300 МЕГАОММЕТР ЦИФРОВОЙ Е6-22 Руководство по эксплуатации УШЯИ.411212.002 РЭ СОДЕРЖАНИЕ 1 Описание и работа мегаомметра 3 1.1 Назначение 3 1.2 Технические характеристики 4 1.3 Состав мегаомметра 7 1.4 Устройство и работа мегаомметра 8 2 Использование п...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации ГОУ ВПО Алтайский государственный технический университет им. И.И. Ползунова СОГЛАСОВАНО: СОГЛАСОВАНО: Начальник Проректор по НИР КГУ "Алтайавтодор" АлтГТУ, д.т.н., профессор _А.Л. Андронов _А.А. Максименко _20г. _20г. Технические рекомендации "Основные способы ямочно...»

«Шабанова Елена Владимировна директор правового департамента ФАУ "РосКапСтрой" Минстроя России, ведущий эксперт РАНХиГС РФ 4 июля 2016 года вступили в силу поправки в } Градостроительный кодекс РФ, связанные с введением законодательно установленного ценооб...»

«НАЧАЛЬНОЕ прОфЕссиОНАЛЬНОЕ ОбрАзОвАНиЕ в. а. елизарова Технология монТажа каркаснообшивных консТрукций ПракТикум Рекомендовано Федеральным государственным автономным учреждением "Федеральный институт развития образования" (ФГАУ "ФИРО") в качестве учебного пособия для использования в учебном процессе обра...»

«Открытое акционерное общество "Арзамасский приборостроительный завод имени П.И.Пландина" Ротаметр с местными показаниями типа РМ, модификации РМФ Руководство по эксплуатации ЛГФИ.407142.001 РЭ Cодержание 1 Описание и работа 3 1.1 Назначение 3 1.2 Основные технические характеристики 3 1.3 Состав ротаметра 9 1.4 Устройство и работа 10 1.5...»

«1. КРАТКАЯ АННОТАЦИЯ Современная вычислительная гидрогазодинамика включает в себя комплекс физических моделей, численных методов и компьютерных пакетов программ. Владение набором методов и наиболее типичными компьютерными пакетами решения задач газо-гидромеханики является необходимым для современного специалиста, ор...»

«Умняев Вячеслав Геннадьевич РАЗВИТИЕ МЕТОДОВ АКУСТИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ ИЗ СКВАЖИН С ЦЕЛЬЮ ПОВЫШЕНИЯ КОНДЕНСАТООТДАЧИ ПЛАСТА Специальность 25.00.16 Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание учёной степени кандидата технических...»

«ФОРМИРОВАНИЕ УНИВЕРСАЛЬНЫХ УЧЕБНЫХ ДЕЙСТВИЙ ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ШКОЛЬНИКОМ ЭТАПОВ ДИСТАНЦИОННОГО КОНКУРСА FORMATION OF UNIVERSAL EDUCATION ACTION AT PASSAGE SCHOOLBOYS STAGES OF REMOTE COMPETITION В соответствии с Федеральным компонентом государственного стандарта (приказ Министерства образования России "Об утверждении ф...»

«СТРОИТЕЛЬНЫЕ НОРМЫ И ПРАВИЛА ГАЗОСНАБЖЕНИЕ СНиП 3.05.02-88* Издание официальное РАЗРАБОТАНЫ институтом Гипроннигаэ Минжилкомхоза РСФСР (канд. экон. наук В.Г. Голик, канд. техн. наук М.С. Куприянов; Г.П. Чирчинская) с участием Мосгазниипроекта Мосгорисполкома, УкрНИИинжпроекта Минжилкомхоза УССР, Академии ко...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНОСТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра водоснабжения и водоотведения ИССЛЕДОВАНИЕ ТРАНСФОРМАТОРНЫХ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕЙ МЕХАНИЧЕСКИХ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ И СИСТЕМЫ ДИСТАНЦИОННОЙ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ Методические указания к выполнению ла...»

«Перечень документов, необходимых для допуска сервисного центра (мастерской), осуществляющего деятельность по установке, проверке, техническому обслуживанию и ремонту контрольных устройств, устанавливаемых на транспортных средствах, в соответствии с приказом Минтранса России от 1...»

«’.Менделеева" Н.И.Ханов 2009 г. Внесены в Государственный реестр средств измерений Г е н е р а т о р ы в л а ж н о г о газа гвг Регистрационный № _ модификации ГВГ-901, ГВГ-902 Взамен № Выпускаются по техническим условиям ШДЕК.418313.900ТУ. НАЗНАЧЕНИЕ И ОБЛАСТЬ ПРИМЕНЕНИЯ Генераторы влажного газа ГВГ мод. ГВГ-901, ГВГ-9...»

«Powermax65 ® Powermax85 ® Системы плазменно-дуговой резки Руководство оператора 80665J | 3-я редакция | Русский | Russian Регистрация новой системы Hypertherm Зарегистрируйте приобретенную продукци...»

«Министерство образования Российской Федерации Дальневосточный государственный ордена Трудового Красного Знамени технический университет им.В.В. Куйбышева Морской Институт Г.П. Шемендюк Ч.Ч Петрович ПРОЕКТИРОВАНИЕ КОНСТРУКЦИЙ КОРПУСА ПОДВОДНЫХ ЛОДОК Учебное пособие для студентов специальностей 180101 "Кораб...»








 
2017 www.ne.knigi-x.ru - «Бесплатная электронная библиотека - электронные матриалы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.